{"id":473,"date":"2012-07-31T19:44:38","date_gmt":"2012-07-31T19:44:38","guid":{"rendered":"http:\/\/webusers.fis.uniroma3.it\/atlas\/?p=473"},"modified":"2020-11-20T10:20:43","modified_gmt":"2020-11-20T09:20:43","slug":"la-scoperta-del-bosone-di-higgs","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/web.infn.it\/atlas\/la-scoperta-del-bosone-di-higgs\/","title":{"rendered":"La scoperta del bosone di Higgs"},"content":{"rendered":"

La scoperta del bosone di Higgs<\/h3>\n

by Claudio Gatti on 05 October 2013<\/p>\n

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La scoperta di una nuova particella elementare \u00e8 un evento sempre pi\u00f9 raro e crea grande euforia nella comunit\u00e0 dei fisici. A partire dall’elettrone, scoperto nel 1896, nuove particelle sono state osservate in esperimenti sempre pi\u00f9 complessi. Con l’avvento degli acceleratori sono stati osservati i quarks, il leptone tau e i gluoni, in un susseguirsi di scoperte culminato nel 1983 con quella dei mediatori delle interazioni deboli: i bosoni W e Z. Poi si \u00e8 dovuto aspettare 12 anni prima che l’ultimo dei quark, il top, fosse prodotto nelle collisioni tra protoni e antiprotoni nei laboratori di Chicago. Il bosone di Higgs invece, l’ultimo tassello del Modello Standard, la teoria che descrive il mondo subnucleare, ha eluso ogni tentativo dei fisici sperimentali fino a Luglio del 2012. A quasi 20 anni dalla scoperta del quark top, gli esperimenti del CERN, ATLAS e CMS, hanno annunciato di aver, verosimilmente, trovato il bosone di Higgs. Il Modello Standard \u00e8 finalmente completo.<\/p>\n

Nel Marzo del 2010 i due esperimenti cominciano a registrare i dati provenienti dalle collisioni tra i protoni che circolano all’interno dell’acceleratore di particelle LHC ad una energia mai raggiunta prima in nessun altro laboratorio. Quando due protoni si scontrano le particelle che li compongono, quarks e gluoni, interagiscono. A volte rimbalzano semplicementele le une sulle altre cambiando direzione, altre volte invece si producono nuove particelle. Ad esempio, si producono altri quarks e gluoni, oppure, una volta su un milione, particelle Z e W. Raramente, una volta ogni 500 milioni, si producono coppie di quarks top e anti-top e ancora pi\u00f9 raramente, una volta ogni cinque miliardi di collisioni, si produce un bosone di Higgs. Il classico ago nel pagliaio.<\/p>\n

Le collisioni tra protoni avvengono ogni 50 miliardesimi di secondo (50 nanosecondi) nel cuore dei rivelatori. Dal punto di interazione si diramano centinaia di particelle cariche e neutre prodotte negli scontri tra i costituenti dei protoni. I rivelatori hanno una struttura cilindrica a strati ognuno dei quali raccoglie varie informazioni sulle particelle che lo attraversano. Ad esempio il punto ed il tempo di attraversamento e l’energia. Da queste informazioni, elaborate nei computers di grandi centri di calcolo, si ottengono l’equivalente di fotografie 3D di quello che \u00e8 avvenuto nella collisione. O meglio, si ottiene l’equivalente di veri e propri filmati in cui \u00e8 possibile seguire le singole traiettorie e distinguere i differenti tipi di particelle tra di loro.<\/p>\n

Alcune particelle per\u00f2 scompaiono un istante dopo essere state prodotte e non compaiono nella “fotografia” fatta dal rivelatore. Ci sono particelle infatti che sopravvivono per un tempo inferiore al millesimo di miliardesimo di secondo. In questo tempo, detto vita media, si trasformano in altre particelle. Saranno queste ultime ad attraversare il rivelatore e a comparire nella fotografia finale. Il bosone di Higgs \u00e8 una di queste, con una vita media di circa un decimillesimo di miliardesimo di miliardesimo di secondo. I fisici sperimentali non devono solo cercare un ago in un pagliaio, ma addirittura cercare le tracce di un ago che si \u00e8 dissolto.<\/p>\n

Ogni particella elementare ha determinate propriet\u00e0 che la caratterizzano e che la distinguono dalle altre. Tra queste, la massa ne \u00e8 la vera “firma”. Cos\u00ec, riuscendo a misurare il valore della massa di una particella, si pu\u00f2 dire di che particella si tratta. Ma come misurare la massa di una particella che si \u00e8 trasformata in altre?<\/p>\n

“Rien ne se perd, rien ne se cr\u00e9e”<\/em> scriveva il chimico francese Lavoisier enunciando la sua legge sulla conservazione della massa. Ci volle Einstein per correggere questo enunciato introducendo la famosissima formula E=mc2<\/sup>. Infatti, una massa pu\u00f2 anche scomparire ma al suo posto deve rimanere qualcosa con un equivalente contenuto energetico. Questo \u00e8 quello che succede ad esempio quando il bosone di Higgs si trasforma in due fotoni. Il primo, sappiamo oggi, ha una massa pari a circa 130 protoni mentre i fotoni hanno massa nulla. Se per\u00f2 sommiamo l’energia trasportata dai due fotoni otteniamo proprio il valore della massa del bosone di Higgs<\/a>. Questo \u00e8 proprio quello che fanno i fisici del CERN per cercare la traccia lasciata dal decadimento di questa evanescente particella.<\/p>\n

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[1]<\/a>Questo \u00e8 strettamente vero nel sistema a riposo della particella che decade.<\/p>\n\n\n\n
Figura 1: Uno degli eventi registrati dal rivelatore ATLAS in cui potrebbe essere stato prodotto il bosone di Higgs con il successivo decadimento in due fotoni. Si vedono in azzurro le traiettorie delle particelle cariche mentre si allontanano dal punto centrale dove \u00e8 avvenuta la collisione tra i protoni. In giallo sono mostrati i punti in cui i fotoni, provenienti forse dal decadimento dell’Higgs, si sono fermati rilasciando la loro energia.<\/span><\/td>\n\"myart0\"<\/a><\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n

A Dicembre 2011 al CERN hanno raccolto miliardi di “fotografie”. Il bosone di Higgs potrebbe aver lasciato traccia in centomila di queste. La maggior parte delle volte, per\u00f2, queste tracce sono cos\u00ec fievoli da non poter essere osservate. Bisogna concentrarsi su quei pochi casi in cui i prodotti del decadimento sono particelle ben distinguibili dalle altre e da cui sia facile misurare una massa. Sono due i processi preferiti: il decadimento dell’Higgs in due fotoni e quello in quattro leptoni (quattro elettroni, quattro muoni, o due elettroni e due muoni). Purtroppo in questo modo le centomila possibili “fotografie” si riducono a non pi\u00f9 di un centinaio.<\/p>\n

Un esempio di evento registrato dal rivelatore ATLAS in cui potrebbe essere stato prodotto un bosone di Higgs \u00e8 mostrato nella figura 1. Nel riquadro in alto a sinistra si vedono, in una sezione trasversa del rivelatore, le particelle cariche (in azzurro) allontanarsi dal punto centrale dove \u00e8 avvenuta la collisione tra protoni. Le due macchie gialle sul cerchio verde, rappresentano il segnale rilasciato dai due fotoni che potrebbero provenire dal decadimento dell’Higgs. Il condizionale \u00e8 d’obbligo perch\u00e8 di eventi, o fotografie, simili a questa ne esistono molte che sono dovute a processi che nulla hanno a che vedere con l’Higgs. Questi processi sono detti di “fondo”. L’unico modo per capire se l’Higgs ci sia o meno \u00e8 quello di raccogliere tanti eventi, per ognuno stimare una massa dalla somma delle energie e vedere se per un certo valore di quest’ultima si osserva un eccesso significativo. Pi\u00f9 sono gli eventi di fondo e pi\u00f9 dati bisogna raccogliere affinch\u00e8 il segnale cercato sia visibile (si veda ad esempio l’animazione al seguente link: https:\/\/twiki.cern.ch\/twiki\/pub\/AtlasPublic\/HiggsPublicResults\/\/Hgg-FixedScale-Short2.gif<\/a>).<\/p>\n

A Dicembre del 2011 i due esperimenti non potevano affermare nulla con certezza. Occorr\u00e0 ancora qualche mese di presa dati.<\/p>\n

Il 4 Luglio del 2012, raddoppiato il numero di eventi raccolti, arriva l’annuncio tanto atteso durante un seminario nella sala conferenze del CERN. Una nuova particella \u00e8 stata trovata e sembra proprio essere il famoso bosone.<\/p>\n\n\n\n
Figura 2: Distribuzione della massa ottenuta combinando le energie dei due fotoni. Nel riquadro in alto, ad ogni punto nero corrisponde il numero di eventi contati corrispondenti a quel valore di massa. Nel riquadro in basso, i punti neri corrispondono al numero di eventi che rimangono quando si sottrae il numero di eventi di fondo aspettato. E’ evidente l’eccesso di eventi intorno a masse pari a 125 Giga elettronvolt.<\/span><\/td>\n\"myart1\"<\/a><\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n

Cercando gli eventi con due fotoni e combinandone le energie per calcolare la massa del sistema, l’esperimento ATLAS ottiene la distribuzione mostrata nel riquadro in alto della figura 2. Qui ogni punto nero corrisponde al numero di eventi contati con un certo valore di massa mgg <\/sub>. Sottraendo il numero di eventi aspettati dai processi di fondo, si ottiene la distribuzione mostrata nel riquadro in basso. Ad una massa pari a circa 125 Giga elettronvolt (GeV) compare un eccesso di eventi. Questo \u00e8 il segnale che si cercava, la “firma” del bosone di Higgs.
\nAnche altri canali di decadimento contribuiscono alla scoperta. Nel canale in quattro leptoni ci si aspettava appena 6 eventi, ed effettivamente, combinando le energie delle quattro particelle si osserva un eccesso aspettato anche qui per una massa di circa 125 GeV (si veda la figura 3).
\nL’eccesso aspettato si osserva anche nel decadimento in un muone un elettrone e due neutrini, nonstante la presenza di questi ultimi non permetta di calcolare esattamente la massa del sistema.<\/p>\n\n\n\n
Figura 3: Distribuzione della massa ottenuta combinando le energie dei quattro leptoni. Ogni punto nero indica il numero di eventi aspettato per quel valore di massa. Gli istogrammi colorati corrispondono invece al numero di eventi aspettato dai modelli teorici e dalle simulazioni. Il contributo aspettato dalla particella di Higgs con massa pari a 125 GeV \u00e8 mostrato dall’istogramma celeste.<\/span><\/td>\n\"myart2\"<\/a><\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n

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I risultati dei vari canali di decadimento vengono combinati dai fisici usando dei test di statistica. Si calcola la probabilit\u00e0 che l’eccesso di eventi osservato sia dovuto solo agli eventi di fondo. Questo valore \u00e8 indicato con il simbolo “p0” ed \u00e8 mostrato in figura 4 per diversi possibili valori della massa del bosone di Higgs. Se questa probabilit\u00e0 fosse grande, quanto osservato sarebbe presumibilmente dovuto solo ai processi di fondo. Al contrario se fosse piccola sarebbe difficile giustificare l’eccesso di segnale osservato con una fluttuazione degli eventi di fondo.<\/p>\n\n\n\n
Figura 4: Combinazione statistica dei risultati della ricerca del bosone di Higgs nei vari canali di decadimento. Il “Local p0” corrisponde alla probabilit\u00e0 che il segnale osservato sia dovuto solo a processi di fondo e non al decadimento di un bosone di Higgs. Come si vede questa probabilit\u00e0, indicata dalla linea nera continua, raggiunge valori molto piccoli per valori della massa intorno a 125 GeV. Una fluttuazione degli eventi di fondo che giustificherebbe l’eccesso di eventi osservato si potrebbe avere solo una volta ripetendo l’esperimento un miliardo di volte.<\/span><\/td>\n\"myart3\"<\/a><\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n

I dati raccolti da ATLAS indicano che la probabilit\u00e0 che gli eventi di solo fondo possano giustificare l’eccesso osservato \u00e8 estremamente piccola. Una eventualit\u00e0 che si potrebbe ripetere solo una volta su un miliardo.<\/p>\n

L’esperimento CMS ottiene risultati analoghi. La caccia al bosone di Higgs si \u00e8 finalmente conclusa … o no?<\/p>\n

Nelle sue conclusioni al seminario del 4 Luglio 2012 il Direttore Generale del CERN annuncia l’ “Osservazione di una nuova particella consistente con il Bosone di Higgs (ma quale … ?)”. Che si sia scoperta una nuova particella infatti \u00e8 certo. Ma rimane il dubbio di non aver veramente osservato il bosone di Higgs. Subito si parla infatti di “Higgs impostore”, cio\u00e8 di una particella sconosciuta che potrebbe mimare l’Higgs nelle fotografie dei rivelatori. Si parla di techno-particelle, di gravitoni in teorie con quinta dimensione arrotolata o di dilatoni. I fisici teorici a volte hanno una immaginazione incredibilmente vivida. Possibile che si tratti di una di queste particelle ad aver lasciato traccia nei rivelatori ATLAS e CMS? Se invece si fosse effettivamente osservata la particella che da la massa alle altre, come essere certi che sia proprio quella descritta dal Modello Standard? Potrebbe non essere una particella elementare, ma composta, cos\u00ec come lo sono i protoni e i neutroni. Oppure potrebbe appartenere ad una teoria pi\u00f9 estesa del Modello Standard come quella delle supersimmetrie. Come distinguere tra queste ipotesi?<\/p>\n

La techno-particella, il gravitone, il dilatone, l’Higgs composto o supersimmetrico hanno tutte un modello teorico di riferimento che fa previsioni sulle loro propriet\u00e0 e sui modi di decadimento. Il Modello Standard, ad esempio, prevede che si abbia circa un decadimento dell’Higgs in quattro leptoni ogni 20 decadimenti in due fotoni. Questo rapporto cambia negli altri modelli ed esistono altri rapporti che sono in grado di distinguere tra un modello e l’altro.<\/p>\n

C’\u00e8 anche un’altra propriet\u00e0 che contraddistingue il bosone di Higgs del Modello Standard, lo spin. Le particelle elementari hanno una rotazione intrinseca, come delle trottole, con una velocit\u00e0 <\/a>che misurata in opportune unit\u00e0 assume, per i bosoni, valori interi (0, 1, 2 …).<\/p>\n

[2]<\/a>In realt\u00e0 si tratta del momento angolare.<\/p>\n

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L’Higgs del Modello Standard ha spin nullo, mentre il gravitone, ad esempio, ha spin 2. Le particelle provenienti dal decadimento di una particella con spin risentono di questa rotazione intrinseca e si distribuiscono di conseguenza. Nel caso invece del decadimento di una particella a spin nullo le particelle prodotte non hanno nessuna direzione privilegiata verso cui orientarsi e si distribuiscono in maniera isotropa nello spazio. Misurando come si distribuiscono angolarmente i prodotti del decadimento si determina lo spin della particella da cui provengono.<\/p>\n

Riassumendo, rapporti di decadimento e distribuzioni angolari sono gli strumenti a disposizione dei fisici sperimentali per distinguere tra i diversi modelli teorici, ma per misurarli occorre molto di pi\u00f9 di una manciata di eventi.<\/p>\n

Bisogna attendere la fine del 2012 quando i dati raccolti sono pi\u00f9 che raddoppiati. Il segnale del bosone di Higgs \u00e8 ormai evidente anche nel segnale a quattro leptoni (figura 5).<\/p>\n

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Figura 5: Distribuzione della massa misurata nel canale in quattro leptoni con tutta i dati raccolti fino alla fine del 2012. I punti neri indicano il numero di eventi osservati per ogni valore di massa. Il segnale dovuto al bosone di Higgs adesso \u00e8 un chiaro picco intorno a 125 GeV. L’istogramma rosso mostra la distribuzione aspettata per l’Higgs, mentre gli istogrammi azzurro e viola mostrano quella per i processi di fondo.<\/span><\/td>\n\"myart4\"<\/a><\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n

A Marzo 2013 ad una conferenza a Moriond ATLAS presenta gli ultimi risultati sull’Higgs. Uno di questi \u00e8 mostrato in figura 6 dove \u00e8 mostrato il rapporto tra il numero di eventi osservato e quello aspettato nel Modello Standard per vari canali di decadimento. Questo rapporto \u00e8 chiamato signal strength. Deve valere uno entro gli errori se i dati sono in accordo con il Modello Standard. Nella figura i punti neri rappresentano i valori centrali della misura e la linea orizzontale l’errore associato. La riga verticale blu tratteggiata rappresenta il valore aspettato nel Modello Standard (+1). Il punto pi\u00f9 in basso rappresenta il risultato combinato. Il valore osservato \u00e8 1.3 con un errore di 0.2. Leggermente superiore a +1 ma sostanzialmente in accordo, e comunque abbastanza da cominciare a scartare ipotesi come quella del gravitone, dell’Higgs composto o delle techno-particelle.<\/p>\n\n\n\n
Figura 6: Rapporto tra il numero di eventi osservato e quello aspettato secondo le previsione del Modello Standard (signal strength) per i vari canali di decadimento del bosone di Higgs.<\/span><\/td>\n\"myart5\"<\/a><\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n

Anche l’analisi delle distribuzioni angolari porta ad escludere valori di spin diversi da zero. Insieme allo spin viene verificata un’altra propriet\u00e0 detta parit\u00e0 che pu\u00f3 assumere solo i valori +1 e -1. Nel caso del bosone di Higgs del Modello Standard questa deve essere positiva. In figura 7 sono riportati i risultati ottenuti per diverse ipotesi di spin e parit\u00e0. Qui viene utilizzata la variabile di test statistico CLS<\/sub>. Valori di questa variabile molto minori di uno indicano che l’ipotesi fatta \u00e8 da scartare. I punti neri indicano il valore osservato mentre i triangoli blu indicano il valore aspettato nel Modello Standard. La banda verde rappresenta l’errore di misura. Il valore osservato del CLS<\/sub> \u00e8 sempre molto piccolo per tutte le ipotesi fatte diverse da quella 0+<\/sup>. Si osserva invece un valore che entro gli errori \u00e8 sempre in accordo con il Modello Standard. La particella osservata deve avere spin e parti\u00e0 0+ <\/sup>proprio come l’Higgs del Modello Standard.<\/p>\n

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Figura 7: In questa figura viene mostrata la variabile di test statistico CLs per diverse ipotesi<\/em> di spin e parit\u00e0. Un valore del CLS<\/sub> molto minore di uno indica che l’ipotesi \u00e8 da scartare. Il risultato sperimentale per ogni ipotesi \u00e8 indicato dal punto nero mentre il triangolo blu indica il valore aspettato nel Modello Standard. La banda verde rappresenta l’errore associato.<\/em><\/span><\/td>\n\"myart6\"<\/a><\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n

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I risultati di ATLAS e CMS sono in accordo anche questa volta. A quanto pare non ci sono pi\u00f9 dubbi sulla natura della particella osservata. Ma gli errori statistici sono ancora grandi e con i dati a venire nei prossimi anni si potranno fare test sempre pi\u00f9 precisi e sofisticati. Sotto sotto, la speranza dei fisici \u00e8 sempre quella di osservare una deviazione delle misure dalla teoria che apra una finestra su nuovi scenari e verso nuove scoperte.<\/p>\n

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Bibliografia<\/strong><\/p>\n

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  • The ATLAS Collaboration, “Observation of a new particle in the search for the Standard Model Higgs boson with the ATLAS detector at LHC”, Physics Letters B Volume 716, Issues 1, 17 September 2012, Pages 1-29.<\/li>\n
  • The ATLAS Collaboration, “A Particle Consistent with the Higgs Boson Observed with the ATLAS Detector at the large Hadron Collider”, Science 21 December 2012, Volume 338 Number 6114, Pages 1576-1582.<\/li>\n
  • The ATLAS Collaboration, “Evidence for the spin-0 nature of the Higgs boson using ATLAS data”, Physics Letters B Volume 726, Issues 1-3, 7 October 2013, Pages 120-144.<\/li>\n
  • The ATLAS Collaboration, “Measurements of Higgs boson production and couplings in diboson final states with the ATLAS detector at LHC”, Physics Letters B Volume 726, Issues 1-3, 7 October 2013, Pages 88-119.<\/li>\n<\/ul>\n

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